 
          1586
        
        
          Proceedings of the 18
        
        
          th
        
        
          International Conference on Soil Mechanics and Geotechnical Engineering, Paris 2013
        
        
          de premier chargement. Modéliser la propagation 1D d'un
        
        
          séisme à trois composantes permet de prendre en compte les
        
        
          interactions entre les composantes de cisaillement et de pression
        
        
          de la charge sismique. Un état de contrainte triaxial en milieu
        
        
          non linéaire, dû à un chargement 3D cyclique, induit des effets
        
        
          de couplage multiaxial.
        
        
          a)
        
        
          b)
        
        
          c)
        
        
          Figure 4. Réponse sismique 1D-3C et 1D-1C pendant le séisme de
        
        
          Tohoku, dans le cas FKS011/FKS015: profils avec la profondeur du
        
        
          module maximum d'accélération et vitesse, de déformation et contrainte
        
        
          octaédriques (a); boucle d'hystérésis à 2 m de profondeur pour les
        
        
          directions de cisaillement
        
        
          
            x
          
        
        
          (b) et
        
        
          
            y
          
        
        
          (c).
        
        
          La forme des boucles d'hystérésis ne change pas à chaque cycle,
        
        
          sous chargement 1C, dans un intervalle de déformation de non
        
        
          linéarité stable. Sous chargement 3C, la forme des boucles
        
        
          d'hystérésis change à chaque cycle, même dans l'intervalle de
        
        
          non linéarité stable sous chargement 1C. Les boucles
        
        
          d'hystérésis pour chaque direction horizontale sont altérées du
        
        
          fait de l'interaction entre les composantes de chargement. Ce
        
        
          résultat confirme l'analyse faite par Santisi d’Avila et al. (2012)
        
        
          en utilisant des signaux synthétiques.
        
        
          La différence plus évidente entre les approches 1D-1C et 1D-3C
        
        
          est observée dans l'histoire temporelle du mouvement en
        
        
          surface, contrainte maximale et comportement hystérétique,
        
        
          avec plus de non linéarité et d’effets de couplage entre les
        
        
          composantes.
        
        
          4 CONCLUSIONS
        
        
          On propose un modèle géomécanique de propagation des trois
        
        
          composantes des ondes sismiques pour des profils de sol 1D
        
        
          (approche 1D-3C). Ce modèle permet l'évaluation des effets
        
        
          locaux dans le cas de mouvement fort.
        
        
          La loi de comportement 3D de type Masing-Prandtl-Ishlinskii-
        
        
          Iwan (MPII) est implémentée dans un schéma de type éléments
        
        
          finis, qui modélise un bassin sédimentaire horizontal
        
        
          multicouche, sous chargement cyclique. Cette rhéologie MPII a
        
        
          été adoptée pour le sol car elle est tridimensionnelle, non
        
        
          linéaire soit en charge qu'en décharge et parce que la courbe de
        
        
          réduction du module de cisaillement permet à elle seule
        
        
          d'identifier le comportement hystérétique du matériau.
        
        
          La combinaison de trois analyses 1D-1C indépendantes est
        
        
          comparée à l'approche 1D-3C proposée, pour des profils de sol
        
        
          dans la région de Tohoku (Japan), secoués par le séisme de
        
        
          Tohoku en 2011. Les effets d'amplification à la surface sont
        
        
          moins importants dans le cas 1D-3C à cause des non linéarités
        
        
          et du couplage tridimensionnel du mouvement. L'état de
        
        
          sollicitation multiaxiale induit une réduction de résistance du
        
        
          matériau et une dissipation plus importante. La forme des
        
        
          boucles d'hystérésis change à chaque cycle dans le cas 1D-3C,
        
        
          même pour des déformations dans une gamme de non linéarité
        
        
          stable sous chargement 1C.
        
        
          Les effets de la polarisation du mouvement incident et du trajet
        
        
          de chargement 3D sont observables avec l'approche 1D-3C, qui
        
        
          permet l'évaluation de paramètres non mesurés de mouvement,
        
        
          contrainte et déformation, au long du profil de sol, pour mieux
        
        
          identifier les effets non linéaires. Le coefficient de Poisson
        
        
          influence les propriétés de dissipation du sol et donc la réponse
        
        
          sismique locale. La polarisation des ondes sismiques incidentes,
        
        
          en particulier le rapport entre l'amplitude maximale des
        
        
          composantes verticale et horizontale, affecte le taux de
        
        
          dissipation d'énergie et les effets d'amplification. En particulier,
        
        
          un faible rapport entre la vitesse des ondes de cisaillement et
        
        
          pression dans le sol, et donc un coefficient de Poisson bas, et un
        
        
          rapport élevé entre le pic des composantes verticale et
        
        
          horizontale augmentent l'interaction mécanique triaxiale et
        
        
          changent progressivement la taille et la forme des boucles
        
        
          d'hystérésis à chaque cycle. Les déformations maximales sont
        
        
          observées à l'interface entre les couches, où, le long du profil de
        
        
          sol, les ondes rencontrent de forts contrastes d'impédance. Les
        
        
          effets non linéaires sont plus évidents dans la direction
        
        
          horizontale où le mouvement est plus faible. Elle est donc la
        
        
          plus influencée par le couplage 3D du mouvement.
        
        
          L'extension du modèle 1D-3C proposé, pour permettre
        
        
          d'atteindre des déformations plus élevées, sera le prochain défi
        
        
          permettant l'analyse des effets non linéaires du sol saturé.
        
        
          5 REMERCIEMENTS
        
        
          Les signaux sismiques et la stratigraphie utilisés sont fournis par
        
        
          le réseau japonais Kyoshin Network du National research
        
        
          Institute for Earth science and Disaster prevention (NIED).
        
        
          6 RÉFÉRENCES
        
        
          Bardet, J. P., K. Ichii, et C. H. Lin 2000.
        
        
          
            EERA: A computer program
          
        
        
          
            for Equivalent-linear Earthquake site Response Analyses of layered
          
        
        
          
            soil deposits
          
        
        
          , University of Southern California, United States.
        
        
          Bardet, J. P., et T. Tobita 2001.
        
        
          
            NERA: A computer program for
          
        
        
          
            Nonlinear Earthquake site Response Analyses of layered soil
          
        
        
          
            deposits
          
        
        
          , University of Southern California, United States.
        
        
          Hughes, T. J. R. 1987.
        
        
          
            The finite element method - Linear static and
          
        
        
          
            dynamic finite element analysis
          
        
        
          , Prentice Hall, Englewood Cliffs, NJ.
        
        
          Iwan, W. D. 1967. On a class of models for the yielding behavior of
        
        
          continuous and composite systems,
        
        
          
            J. Appl. Mech
          
        
        
          ., 34, 612–617.
        
        
          Joyner, W. 1975. A method for calculating nonlinear seismic response
        
        
          in two dimensions,
        
        
          
            Bull. Seism. Soc. Am
          
        
        
          ., 65(5), 1337–1357.
        
        
          Joyner, W. B., et A.T.F. Chen 1975. Calculation of nonlinear ground
        
        
          response in earthquakes,
        
        
          
            Bull. Seism. Soc. Am
          
        
        
          ., 65(5), 1315–1336.
        
        
          Lee, K. W., et W. D. L. Finn 1978.
        
        
          
            DESRA-2: Dynamic effective stress
          
        
        
          
            response analysis of soil deposits with energy transmitting boundary
          
        
        
          
            including assessment of liquefaction potential
          
        
        
          , SMS, University of
        
        
          British Columbia, Vancouver.
        
        
          Li, X. S., Z. L. Wang, et C. K. Shen 1992.
        
        
          
            SUMDES: A nonlinear
          
        
        
          
            procedure for response analysis of horizontally-layered sites
          
        
        
          
            subjected to multi-directional earthquake loading
          
        
        
          , University of
        
        
          California, Davis.
        
        
          Newmark, N. M. 1959. A method of computation for structural
        
        
          dynamics.
        
        
          
            J. Eng. Mech
          
        
        
          ., 85(EM3), 67–94.
        
        
          Santisi d’Avila M. P., L. Lenti, et J. F. Semblat 2012. Modeling strong
        
        
          seismic ground motion: 3D loading path vs wavefield polarization,
        
        
          
            Geophys. J. Int
          
        
        
          ., 190, 1607–1624.
        
        
          Santisi d’Avila M. P., J. F. Semblat et L. Lenti 2013. Strong ground
        
        
          motion in the 2011 Tohoku Earthquake: a 1D-3C Modeling,
        
        
          
            Bull.
          
        
        
          
            Seism. Soc. Am.
          
        
        
          , Special issue on the 2011 Tohoku Earthquake.
        
        
          Schnabel, P. B., J. Lysmer, et H. B. Seed 1972.
        
        
          
            SHAKE: A computer
          
        
        
          
            program for earthquake response analysis of horizontally layered sites
          
        
        
          ,
        
        
          Report UCB/EERC-72/12, University of California, Berkeley, US.
        
        
          Wang, Z. L., Y. F. Dafalias, et C. K. Shen 1990. Bounding surface
        
        
          hypoelasticity model for sand,
        
        
          
            J. Eng. Mech
          
        
        
          ., 116(5), 983–1001.